A tous les habitu=E9s de fse qui s'int=E9ressent plus =E0 l'=E9lectronique qu'=E0 la magie noire, je propose l'=E9tude de ce sch=E9ma de pr=E9ampli BF dont l'int=E9ret est de pr=E9senter une grande imp=E9dance d'entr=E9e grace =E0 une astuce :
La sortie en J1 est en phase avec l'entr=E9e en J2. Le gain en tension alternative est sup=E9rieur =E0 un :
G =3D Vs/Ve =3D (R4 + P1 + R7) / R7
Notez que la polarisation en continu de Q2 s'=E9ffectue via R5, donc on s'attend =E0 ce que l'imp=E9dance d'entr=E9e en alternatif soit de l'ordre de R5, or l'imp=E9dance est tr=E9s sup=E9rieure =E0 R5 !
Voici pourquoi :
Pour augmenter artificiellement l'imp=E9dance d'entr=E9e de cet =E9tage, l'astuce consiste =E0 r=E9-injecter sur R5 (via C3) une tension EN PHASE et de MEME AMPLITUDE que la tension d'entr=E9e, ce qui fait que tension alternative r=E9sultante aux bornes de R5 tende vers z=E9ro. Donc le courant alternatif dans R5 tend vers z=E9ro, et par suite l'imp=E9dance d'entr=E9e (vue de J2) tend vers l'infini.
En pratique, la r=E9action positive de la sortie sur l'entr=E9e peut amener une oscillation, d'ou l'ajustable P1. On peut atteindre une imp=E9dance d'entr=E9e qui est de plusieurs ordres de grandeur sup=E9rieure =E0 la valeur de R5.
Sympa, non ?